measurements down into the sea are

measurements down into the sea are given as, for example, "the fish is at a depth
of 50 m, i.e. at z = - 50 m". The pressure at this depth is (taking
p = 1025kgm"3)
p50 = - (1025 x 9.8 x - 50) = + 5.02 x 105 Pa = + 502 kPa.
An increase in depth of 1 m yields an increase in pressure of about 10 kPa.
8.2 Inertia! motion
We first assume that (1) dp/dx = dp/dy = 0 (i.e. there is no slope of the sea
surface and all the pressure surfaces inside the fluid are also horizontal; we shall
look at the situation when these terms are not zero presently), (2) that we can
ignore the F terms as stated above, and (3) that w = 0 (i.e. that there is only
horizontal motion). Then the x- and y-equations of motion become
—du = 2Ù sin dt; ö v and — = - 2Ù sin ö u. (8.3)
at at I
The equations (8.3) have solutions
u = VH sin (2Ù sin ö ß),
v= FHcos(2Qsini), (8.4)
where V = u2 + v2 and t here stands for time. Now these are the
equations of motion for a body in the northern hemisphere travelling
clockwise in a horizontal circle at constant linear speed VH and angular speed
2Ù sin ö. If the radius of the circle is B9 then V%/B = 2Ù sin ö VH, i.e. the
centripetal acceleration VjB is provided by the Coriolis acceleration '2Óßýçö
VH (Fig. 8.1). Physically, such motion might be generated when a wind blows
steadily in one direction for a time, causing the water to acquire a speed VH, and
then the wind stops and the motion continues without friction (to a first
approximation) as a consequence of its "inertia" (properly its momentum),
hence the term "inertia! motion". Flow variations of inertial period are often
present in records from current meters. The amplitudes vary depending on the
strength of generating mechanisms and they decay due to friction when the
generation stops.
Note that equations (8.3) are non-linear but do have solutions, equations
(8.4), so non-linear equations can sometimes be solved explicitly. Note also,
however, that if we regard the equations as Lagrangian equations for a fluid
parcel, they are linear and the terms which would be non-linear in Lagrangian
terms (friction) have been assumed to be small, making solution easy.

Hasil (Bahasa Indonesia) 1:

pengukuran turun ke laut diberikan sebagai, misalnya, "ikan pada kedalaman50 m, yaitu di z = - 50 m ". Tekanan di kedalaman ini (mengambilp = 1025kgm "3)P50 = - (1025 x 9.8 x - 50) = + 5,02 x 105 Pa = + 502 kPa.Peningkatan kedalaman 1 m menghasilkan peningkatan tekanan dari sekitar 10 kPa.8.2 inersia! gerakPertama kita berasumsi bahwa (1) dp/dx = dp dy = 0 (yaitu ada tidak lereng lautpermukaan dan semua permukaan tekanan di dalam cairan yang juga horizontal; kami akanmelihat situasi ketika syarat tidak nol saat ini), (2) kita dapatmengabaikan persyaratan F sebagaimana dinyatakan di atas, dan (3) bahwa w = 0 (yaitu yang ada hanyagerakan horisontal). Kemudian x - dan y-persamaan gerak menjadi— du = 2Ù dosa dt; ö v dan — = - 2Ù dosa Umlaut u. (8.3)di di IPersamaan (8.3) memiliki solusiu = VH dosa (2Ù dosa Umlaut ß),v = FHcos(2Qsini), (8.4)mana V = u2 + v2 dan t di sini berdiri untuk waktu. Sekarang ini adalahpersamaan gerak untuk tubuh di belahan bumi utara perjalanansearah jarum jam dalam lingkaran horisontal kecepatan konstan linier VH dan kecepatan sudutÖ dosa 2Ù. Jika jari-jari lingkaran B9 maka V%/B = 2Ù dosa Umlaut VH, yaitupercepatan sentripetal VjB disediakan oleh percepatan Coriolis ' 2ÓßýçöVH (Fig. 8.1). Secara fisik, seperti mungkin dihasilkan ketika angin bertiupterus di satu arah untuk waktu, menyebabkan air untuk mendapatkan kecepatan VH, danlalu angin itu berhenti dan gerak terus tanpa gesekan (untuk pertamaperkiraan) sebagai akibat dari yang "inersia" (benar momentum),maka istilah "inersia! gerak". Variasi aliran inertia periode yang seringhadir dalam catatan dari sekarang meter. Amplitudo bervariasi tergantung padakekuatan menghasilkan mekanisme dan mereka membusuk karena gesekan ketikagenerasi berhenti.Perhatikan bahwa persamaan (8.3) non-linear tetapi memiliki solusi, persamaan(8.4), sehingga non-linear persamaan kadang-kadang dapat diselesaikan secara eksplisit. Perhatikan juga,Namun, bahwa jika kita menganggap persamaan sebagai persamaan Lagrangian untuk cairanparsel, mereka linear dan syarat-syarat yang akan menjadi non-linear di Lagrangianpersyaratan (friction) telah diasumsikan menjadi kecil, membuat solusi yang mudah.