8Currents without Friction:Geostrop

8
Currents without Friction:
Geostrophic Flow
IN THIS chapter we will discuss some of the characteristics of motion which we
can deduce from the equations of motion when it is assumed that the F terms
in equations (6.1) or (6.2) (i.e. friction, gravitation of the moon and sun, etc.) are
zero and that there is a steady state, that is the velocities at any point do not
change with time (i.e. du/dt = dv/dt = êw/dt = 0). Except for the example of
inertial oscillations we shall also assume that the advective acceleration terms
may be neglected. These approximations for the large-scale mean circulation in
the ocean's interior were justified in the previous chapter.
8.1 Hydrostatic equilibrium
As a preliminary to discussing moving fluids, let us first look at stationary
ones. Let us assume that (1) u = v = w = 0, i.e. that the fluid is stationary,
(2) dV/di = 0, i.e. the fluid remains stationary, and (3) all the F terms are zero.
Then, from equations (6.2) we are left with only
«^ = 0, 4 = 0, 4=-g. (8.1)
ox oy oz
The first two mean that the isobaric (constant pressure) surfaces are
horizontal, i.e. there is no pressure term, in fact no force at all in this case, to
cause horizontal motion. The third can be written as
dp = -pgdz, (8.2)
which is the hydrostatic (pressure) equation in differential form, i.e. it gives the
pressure dp due to a thin layer dz of fluid of density p. If p is constant
(independent of depth) it becomes p = — pgz. This is not a very exciting
result—really all that it does is confirm that the equations of motion do give a
previously known answer (as shown from first principles in Appendix 1) when
the fluid is stationary. As we showed in Section 7.3, this equation remains an
excellent approximation even for flows at typical ocean speeds.
63
64 INTRODUCTORY DYNAMICAL OCEANOGRAPHY
The reason for the minus sign on the right is because we take the origin of
coordinates at the sea surface with z positive upward. Measurements up into
the atmosphere are given as, for example, "the masthead is at + 10 m", while
measurements down into the sea are given as, for example, "the fish is at a depth
of 50 m, i.e. at z = - 50 m". The pressure at this depth is (taking
p = 1025kgm"3)
p50 = - (1025 x 9.8 x - 50) = + 5.02 x 105 Pa = + 502 kPa.
An increase in depth of 1 m yields an increase in pressure of about 10 kPa.
8.2 Inertia! motion
We first assume that (1) dp/dx = dp/dy = 0 (i.e. there is no slope of the sea
surface and all the pressure surfaces inside the fluid are also horizontal; we shall
look at the situation when these terms are not zero presently), (2) that we can
ignore the F terms as stated above, and (3) that w = 0 (i.e. that there is only
horizontal motion). Then the x- and y-equations of motion become
—du = 2Ù sin dt; ö v and — = - 2Ù sin ö u. (8.3)
at at I
The equations (8.3) have solutions
u = VH sin (2Ù sin ö ß),
v= FHcos(2Qsini), (8.4)
where V = u2 + v2 and t here stands for time. Now these are the
equations of motion for a body in the northern hemisphere travelling
clockwise in a horizontal circle at constant linear speed VH and angular speed
2Ù sin ö. If the radius of the circle is B9 then V%/B = 2Ù sin ö VH, i.e. the
centripetal acceleration VjB is provided by the Coriolis acceleration '2Óßýçö
VH (Fig. 8.1). Physically, such motion might be generated when a wind blows
steadily in one direction for a time, causing the water to acquire a speed VH, and
then the wind stops and the motion continues without friction (to a first
approximation) as a consequence of its "inertia" (properly its momentum),
hence the term "inertia! motion". Flow variations of inertial period are often
present in records from current meters. The amplitudes vary depending on the
strength of generating mechanisms and they decay due to friction when the
generation stops.
Note that equations (8.3) are non-linear but do have solutions, equations
(8.4), so non-linear equations can sometimes be solved explicitly. Note also,
however, that if we regard the equations as Lagrangian equations for a fluid
parcel, they are linear and the terms which would be non-linear in Lagrangian
terms (friction) have been assumed to be small, making solution easy.

For a speed VH = 0.1 m s - 1 at latitude ö = 45°, then B ~ 1 km. For VH
= 1 ms"1, then B ~ 10 km. The period of revolution is
2ð _ 2ð _ 11 sidereal day _ Tf
angular speed 2Ù sin ö 2 sin ö 2
because Ù = 2ð/1 sidereal day. The quantity Tf = (1 sidereal day/sin ö) is
called "one pendulum day" because it is the time required for the plane of
vibration of a Foucault pendulum to rotate through 2ð radians. The value of
0.5 77 (one-half pendulum day) is 11.97 h at the pole, 16.93 h at 45° latitude and
infinity at the equator.
The direction of rotation in the inertial circle is clockwise viewed from above
in the northern hemisphere and anticlockwise in the southern hemisphere. If
one thinks of observing the motion in the southern hemisphere by looking
down through the earth from the northern hemisphere then the motion also
appears clockwise. However, the observer in the southern hemisphere is
upside-down relative to the observer in the northern hemisphere and he calls
the motion anticlockwise. Likewise, he says that the Coriolis force acts to the
left of the velocity in the southern hemisphere. It is a matter of point of view. In
the terms used by meteorologists, the motion is anticyclonic in both
hemispheres. The term cyclonic comes from cyclone, a storm with low pressure
at its centre about which the winds are anticlockwise in the northern
hemisphere and clockwise in the southern hemisphere. An anticyclonic system
has high pressure at its centre and winds circulate in the opposite direction. The
reason for this behaviour will become clear when we discuss geostrophic flow.
Equivalent terms contra solem and cum sole were occasionally used by
oceanographers in the older literature meaning, respectively, against and with
the direction of motion of the sun as seen by an observer facing the equator.
These terms are related in Fig. 8.2.

8.3 Geopotential
In preparation for the discussion of the geostrophic method for calculating
currents we must introduce the concept of geopotential. The quantity àw
= M gdz is the amount of work done ( = potential energy gained) in raising a
mass M through a vertical distance dz against the force of gravity (ignoring
friction). We then define a quantity called geopotential (Ö) such that the change
of geopotential dO over the vertical distance dz is given by
ÌÜÖ = dw = Mgdz (joules),
or dO = gdz (joules kg"1 = m2s"2) (potential energy change/unit mass)
= — ccdp (from equation (8.2)).
Integrating from æã to z2 we have
Ç2 Ç2 Ã2
Now writing a = a35 0 p +

Hasil (Bahasa Indonesia) 1:

8Arus tanpa gesekan:Aliran geostrophicDALAM bab ini kita akan membahas beberapa karakteristik dari gerak yang kitadapat simpulkan dari persamaan gerak ketika diasumsikan bahwa kata Fdalam persamaan (6.1) atau (6.2) (yaitu gesekan, gravitasi bulan dan matahari, dll) yangnol dan bahwa ada kondisi mapan, yang adalah kecepatan pada setiap titik tidakberubah dengan waktu (yaitu du/dt = dv dt = êw/dt = 0). Kecuali untuk contohosilasi inertia kita akan juga beranggapan bahwa persyaratan advective percepatandapat diabaikan. Pendekatan ini untuk sirkulasi berarti skala besar dilaut interior dibenarkan dalam bab sebelumnya.8.1 hidrostatik kesetimbanganSebagai pendahuluan untuk membahas bergerak cairan, mari kita lihat di stasionerorang-orang. Mari kita asumsikan bahwa (1) u = v = w = 0, yaitu bahwa cairan stasioner,(2) dV/di = 0, yaitu sisa cairan stasioner, dan (3) semua istilah-istilah F adalah nol.Kemudian, dari persamaan (6.2) kami yang tersisa hanya«^ = 0, 4 = 0, 4 =-g. (8.1)sapi oy ozDua yang pertama berarti bahwa permukaan isobaric (tekanan konstan)horisontal, yaitu ada tidak ada istilah tekanan, pada kenyataannya tidak ada kekuatan sama sekali dalam hal ini, kemenyebabkan gerakan horisontal. Ketiga dapat ditulis sebagaiDP = - pgdz, (8.2)yang adalah persamaan (tekanan hidrostatik) dalam bentuk diferensial, yaitu memberikantekanan dp karena lapisan tipis dz cairan kepadatan p. Jika p konstan(independen dari kedalaman) menjadi p =-pgz. Ini sangat tidak menyenangkanhasil — benar-benar semua yang dilakukannya adalah mengkonfirmasi bahwa persamaan gerak memberikansebelumnya dikenal jawaban (seperti yang terlihat dari prinsip-prinsip pertama dalam Apendiks 1) ketikafluida stasioner. Seperti kita menunjukkan bagian 7.3, persamaan ini tetappendekatan yang sangat baik bahkan untuk arus kecepatan khas laut.6364 OSEANOGRAFI DINAMIK PENGANTARAlasan untuk tanda minus di sebelah kanan adalah karena kami mengambil asal-usulKoordinat di permukaan laut dengan z positif ke atas. Pengukuran sampai kesuasana yang diberikan sebagai, misalnya, "masthead adalah di + 10 m", sementarapengukuran turun ke laut diberikan sebagai, misalnya, "ikan pada kedalaman50 m, yaitu di z = - 50 m ". Tekanan di kedalaman ini (mengambilp = 1025kgm "3)P50 = - (1025 x 9.8 x - 50) = + 5,02 x 105 Pa = + 502 kPa.Peningkatan kedalaman 1 m menghasilkan peningkatan tekanan dari sekitar 10 kPa.8.2 inersia! gerakPertama kita berasumsi bahwa (1) dp/dx = dp dy = 0 (yaitu ada tidak lereng lautpermukaan dan semua permukaan tekanan di dalam cairan yang juga horizontal; kami akanmelihat situasi ketika syarat tidak nol saat ini), (2) kita dapatmengabaikan persyaratan F sebagaimana dinyatakan di atas, dan (3) bahwa w = 0 (yaitu yang ada hanyagerakan horisontal). Kemudian x - dan y-persamaan gerak menjadi— du = 2Ù dosa dt; ö v dan — = - 2Ù dosa Umlaut u. (8.3)di di IPersamaan (8.3) memiliki solusiu = VH dosa (2Ù dosa Umlaut ß),v = FHcos(2Qsini), (8.4)mana V = u2 + v2 dan t di sini berdiri untuk waktu. Sekarang ini adalahpersamaan gerak untuk tubuh di belahan bumi utara perjalanansearah jarum jam dalam lingkaran horisontal kecepatan konstan linier VH dan kecepatan sudutÖ dosa 2Ù. Jika jari-jari lingkaran B9 maka V%/B = 2Ù dosa Umlaut VH, yaitupercepatan sentripetal VjB disediakan oleh percepatan Coriolis ' 2ÓßýçöVH (Fig. 8.1). Secara fisik, seperti mungkin dihasilkan ketika angin bertiupterus di satu arah untuk waktu, menyebabkan air untuk mendapatkan kecepatan VH, danlalu angin itu berhenti dan gerak terus tanpa gesekan (untuk pertamaperkiraan) sebagai akibat dari yang "inersia" (benar momentum),maka istilah "inersia! gerak". Variasi aliran inertia periode yang seringhadir dalam catatan dari sekarang meter. Amplitudo bervariasi tergantung padakekuatan menghasilkan mekanisme dan mereka membusuk karena gesekan ketikagenerasi berhenti.Perhatikan bahwa persamaan (8.3) non-linear tetapi memiliki solusi, persamaan(8.4), sehingga non-linear persamaan kadang-kadang dapat diselesaikan secara eksplisit. Perhatikan juga,Namun, bahwa jika kita menganggap persamaan sebagai persamaan Lagrangian untuk cairanparsel, mereka linear dan syarat-syarat yang akan menjadi non-linear di Lagrangianpersyaratan (friction) telah diasumsikan menjadi kecil, membuat solusi yang mudah. Untuk kecepatan VH = 0,1 m s - 1 di latitude Umlaut = 45°, maka B ~ 1 km. Untuk VH= 1 ms "1, maka B ~ 10 km. Periode revolusi2ð _ 2ð _ 11 hari sideris _ Tfkecepatan sudut 2Ù dosa Umlaut 2 dosa Umlaut 2karena Ù = 2ð/1 sideris hari. Kuantitas Tf = (1 hari sideris dosa Umlaut) adalahdisebut "satu pendulum hari" karena itu adalah waktu yang diperlukan untuk bidanggetaran pendulum Foucault untuk memutar melalui 2ð radian. Nilai0,5 77 (setengah pendulum hari) adalah 11.97 h di kutub, 16.93 h 45° lintang danInfinity di khatulistiwa.Arah rotasi dalam lingkaran inertia searah jarum jam dilihat dari atasdi belahan bumi utara dan separa di belahan bumi selatan. Jikaorang berpikir tentang mengamati gerak di belahan selatan dengan melihatturun melalui bumi dari belahan bumi utara kemudian gerak jugamuncul searah jarum jam. Namun, adalah pengamat di belahan selatanterbalik dibandingkan pengamat di belahan bumi utara dan dia memanggilgerakan separa. Demikian juga, ia mengatakan bahwa Angkatan Coriolis bertindak untukkiri kecepatan di belahan bumi selatan. Ini adalah masalah sudut pandang. Dalamistilah yang digunakan oleh Meteorologi, gerak anticyclonic di keduabelahan. Istilah cyclonic berasal dari topan, badai dengan tekanan rendahdi pusatnya yang angin separa di Utarabelahan bumi dan searah jarum jam di belahan bumi selatan. Sistem anticyclonicmemiliki tekanan tinggi di pusat dan angin beredar dalam arah yang berlawanan. Thealasan untuk perilaku ini akan menjadi jelas ketika kita membahas aliran geostrophic.Istilah-istilah yang setara contra solem dan cum sole kadang-kadang digunakan olehutuh sebelum diserbu dalam arti sastra remaja, masing-masing, melawan dan denganarah pergerakan matahari seperti yang terlihat oleh pengamat menghadapi Khatulistiwa.Istilah-istilah ini terkait di Fig. 8.2. 8.3 GeopotentialDalam persiapan untuk diskusi tentang metode yang geostrophic untuk menghitungarus kami harus memperkenalkan konsep geopotential. Jumlah àw= M gdz adalah jumlah pekerjaan (= potensi energi yang didapat) dalam meningkatkanmassa M melalui jarak vertikal dz melawan gaya gravitasi (mengabaikangesekan). Kita kemudian mendefinisikan sebuah kuantitas yang disebut geopotential (Umlaut) sedemikian rupa sehingga perubahangeopotential do atas jarak vertikal dz diberikan olehÌÜÖ = dw = Mgdz (Joule),atau = gdz (Joule kg "1 = m2s" 2) (perubahan/unit potensi energi massa)= — ccdp (dari persamaan (8.2)).Mengintegrasikan dari æã ke z2 kita memilikiÇ2 Ç2 Ã2Sekarang menulis = a35 0 p + < 5 dari bagian 2,23 kita mendapatkanÖ2 - * saya = 0 (z2 - * i) = - aas.o.p dp -=-Kuantitas (Ö2-Ö÷) disebut geopotential jarak antara tingkatz2 dan ZJ Damrak dimana tekanan akan p2 dan pv kuantitas pertama di sebelah kanan> mendapatkanARUS TANPA GESEKAN 67persamaan (8.5) disebut '' jarak standar geopotential"(AOstd, fungsip) sementara yang kedua disebut "anomali geopotential" (ÄÖ, fungsis, Tand p). Dalam ukuran, istilah yang kedua adalah dari salah satu-seperseribupertama.Pembaca diingatkan bahwa meskipun (Ö2 — Umlaut ^ disebut geopotentialDaftar istilah "jarak" di océanographie, ia benar-benar memiliki unit-unit energi per unitmassa (Jkg "1 atau m2s" 2) dan untuk g = 9.8ms "2 dan < 5z = lm, maka lakukan= 9.8 Jkg "1. Untuk kenyamanan numerik, utuh sebelum diserbu di masa lalu telahdigunakan unit geopotential disebut "meter dinamis" seperti bahwa 1 m dyn= 10.0 Jkg "1. Untuk menunjukkan bahwa unit ini sedang digunakan, hal ini biasa untuk menggunakansimbol D untuk geopotential. Jarak geopotential (D2 — Dl) kemudiannumerik hampir sama dengan (z2 — zx) di meter, misalnya relatif terhadap permukaan laut:Unit campuran unit SIpada kedalaman geometris di laut = 100 m + 100 mkemudian z2 = nilai-100 m nilai-100 mtekanan akan menjadi tentang p = 1005 kPa + 100.5 dbardan jarak geopotentialrelatif terhadap permukaan Ö2 - Ö1 = - 980 J kg " D2 - ûã = - 98 dyn m.Hal ini karena digunakan dalam perhitungan geopotential "jarak" bahwa tabelsebagai fungsi dari 5, T dan p yang lebih umum daripada tabel p.8.31 permukaan Geopotential dan isobaric permukaanPermukaan yang gaya gravitasi, yaitu garis plumb, adalah di mana-manategak lurus disebut permukaan geopotential karena nilaigeopotential harus sama di mana-mana di permukaan. Istilah "tingkatpermukaan"diambil untuk berarti hal yang sama. Contoh dari sebuah permukaanhalus permukaan danau di mana ada tidak ada arus dan di mana ada tidak adagelombang, atau dari bilyar meja set up dengan benar. Alasan untuk menentukan "tidakarus"akan dijelaskan dalam bagian berikutnya.Permukaan isobaric adalah salah satu di mana tekanan di mana-mana adalah sama. DalamDanau stasioner di atas permukaan air akan isobaric permukaan p = 0(tekanan atmosfer yang diasumsikan konstan dan diabaikan). Isobaric permukaanuntuk tekanan yang lebih tinggi akan lebih dalam di danau dan akan geopotential(tingkat) permukaan selama Danau masih.Isobaric permukaan harus tingkat dalam keadaan stasioner. (Jangan membingungkan ini"stasioner negara" ketika Anda = v = w = 0 dengan "kesetimbangan" Kapan Anda, v dan wmungkin bukan nol tetapi tidak berubah dengan waktu, yaitu ketika du dt = dv dt = dw dt= 0, lihat Apendeks 1.) Misalnya, untuk saat ini bahwa permukaan isobaric (berlaribaris dalam Fig. 8.3(a)) cenderung permukaan (garis penuh di 8.3(a) gambar). The tekanan kekuatan pada partikel air A unit massa akan adp dn seperti yang ditunjukkan.(d/dn berarti gradien sepanjang normal, yaitu tegak lurus, ke permukaan dandi pesawat kertas.) Selain itu, gravitasi bertindak pada partikel. Ini adalahsituasi tidak stabil karena kedua kekuatan tidak keseimbangan, karena mereka tidakpersis menentang, tetapi harus memiliki resultant ke kiri. Situasi ditampilkan dalamlebih detail untuk partikel B whe

Hasil (Bahasa Indonesia) 2:

8
Arus tanpa gesekan:
geostropik Aliran
Dalam bab ini kita akan membahas beberapa karakteristik gerak yang kita
dapat menyimpulkan dari persamaan gerak ketika diasumsikan bahwa istilah F
dalam persamaan (6.1) atau (6.2) (yaitu gesekan, gravitasi dari bulan dan matahari, dll)
nol dan bahwa ada steady state, yaitu kecepatan pada setiap titik tidak
berubah dengan waktu (yaitu du / dt = dv / dt = EW / dt = 0). Kecuali untuk contoh
osilasi inersia kami juga akan mengasumsikan bahwa istilah akselerasi adveksi
dapat diabaikan. Perkiraan ini untuk skala besar berarti sirkulasi di
laut interior dibenarkan dalam bab sebelumnya.
8.1 keseimbangan hidrostatis
Sebagai awal untuk membahas cairan bergerak, mari kita lihat stasioner
yang. Mari kita asumsikan bahwa (1) u = v = w = 0, yaitu bahwa cairan tersebut stasioner,
(2) dV / di = 0, yaitu cairan tetap diam, dan (3) semua persyaratan F adalah nol.
Kemudian, dari persamaan (6.2) kita dibiarkan dengan hanya
«^ = 0, 4 = 0, 4 = -g. (8.1)
sapi oy oz
Dua yang pertama berarti bahwa isobarik (tekanan konstan) permukaan yang
horisontal, yaitu tidak ada istilah tekanan, sebenarnya tidak ada kekuatan sama sekali dalam kasus ini, untuk
menimbulkan gerakan horizontal. Yang ketiga dapat ditulis sebagai
dp = -pgdz, (8.2)
yang merupakan hidrostatik (tekanan) persamaan dalam bentuk diferensial, yakni memberikan
dp tekanan akibat lapisan dz tipis cairan kepadatan p. Jika p adalah konstan
(independen kedalaman) menjadi p = - PGZ. Ini bukan sangat menarik
hasil-benar semua yang dilakukannya adalah mengkonfirmasi bahwa persamaan gerak yang memberikan
jawaban sebelumnya dikenal (seperti yang ditunjukkan dari prinsip-prinsip pertama dalam Lampiran 1) ketika
cairan stasioner. Seperti yang kami tunjukkan di Bagian 7.3, persamaan ini tetap merupakan
pendekatan yang sangat baik bahkan untuk arus pada kecepatan laut yang khas.
63
64 Pendahuluan OCEANOGRAPHY dinamis
Alasan untuk tanda minus di sebelah kanan adalah karena kita mengambil asal
koordinat pada permukaan laut dengan z positif ke atas. Pengukuran menjadi
atmosfer diberikan sebagai, misalnya, "kepala surat berada pada + 10 m", sedangkan
pengukuran turun ke laut diberikan sebagai, misalnya, "ikan pada kedalaman
50 m, yaitu pada z = - 50 m ". Tekanan pada kedalaman ini (mengambil
p = 1025kgm "3)
p50 = - (1.025 x 9,8 x - 50) = + 5,02 x 105 Pa = + 502 kPa.
Peningkatan kedalaman 1 m menghasilkan peningkatan tekanan sekitar . 10 kPa
! 8.2 Inersia gerak
Pertama-tama kita mengasumsikan bahwa (1) dp / dx = dp / dy = 0 (yaitu tidak ada kemiringan laut
permukaan dan semua permukaan tekanan di dalam fluida juga horisontal, kita akan
melihat Situasi ketika istilah ini tidak nol saat), (2) bahwa kita dapat
mengabaikan istilah F tersebut di atas, dan (3) bahwa w = 0 (yaitu bahwa hanya ada
gerakan horizontal). Kemudian x dan y-persamaan gerak menjadi
-du = 2U dosa dt;. ö v dan - = - 2U sin ö u (8.3)
di di I
Persamaan (8.3) memiliki solusi
u = VH dosa (sin 2u ö ß),
v = FHcos (2Qsini ), (8.4)
di mana V = u2 + v2 dan t di sini adalah singkatan dari waktu. Inilah
persamaan gerak untuk tubuh di belahan bumi utara bepergian
searah jarum jam dalam lingkaran horisontal dengan kecepatan linear konstan VH dan kecepatan sudut
2U dosa ö . Jika radius lingkaran adalah B9 maka V% / B = 2U sin ö VH, yaitu
percepatan sentripetal V Jb disediakan oleh Coriolis percepatan '2Óßýçö
VH (Gbr. 8.1). Secara fisik, gerak tersebut mungkin dihasilkan ketika angin bertiup
terus dalam satu arah untuk sementara waktu, menyebabkan air untuk memperoleh kecepatan VH, dan
kemudian berhenti angin dan gerak terus tanpa gesekan (untuk pertama
pendekatan) sebagai konsekuensi dari yang "inersia" (benar momentum),
maka istilah "inersia! motion". Variasi aliran periode inersia sering
hadir dalam catatan dari meter saat ini. Amplitudo bervariasi tergantung pada
kekuatan menghasilkan mekanisme dan mereka membusuk akibat gesekan ketika
berhenti generasi.
Perhatikan bahwa persamaan (8.3) adalah non-linear tetapi memiliki solusi, persamaan
(8.4), sehingga persamaan non-linear kadang-kadang dapat diselesaikan eksplisit. Perhatikan juga,
bagaimanapun, bahwa jika kita menganggap persamaan sebagai persamaan Lagrangian untuk cairan
paket, mereka linear dan istilah yang akan non-linear dalam Lagrangian
istilah (gesekan) telah diasumsikan kecil, membuat solusi mudah. ​​Untuk kecepatan VH = 0,1 ms - 1 pada lintang ö = 45 °, maka B ~ 1 km. Untuk VH = 1 ms "1, maka B ~ 10 km. Periode revolusi adalah 2D _ 2D _ 11 hari sidereal _ Tf sudut kecepatan 2U dosa ö 2 sin ö 2 karena Ù = 2D / 1 hari sidereal. Kuantitas Tf = (1 bintang hari / sin ö) yang disebut "hari pertama pendulum" karena itu adalah waktu yang diperlukan untuk bidang getaran pendulum Foucault untuk memutar melalui 2D radian. Nilai 0,5 77 (satu setengah pendulum hari) adalah 11,97 h di tiang, 16,93 jam pada 45 ° lintang dan infinity di khatulistiwa. Arah rotasi di lingkaran inersia adalah searah jarum jam dilihat dari atas di belahan bumi utara dan berlawanan arah jarum jam di belahan bumi selatan. Jika orang berpikir tentang mengamati gerak dalam belahan bumi selatan dengan melihat ke bawah melalui bumi dari belahan bumi utara maka gerak juga muncul searah jarum jam. Namun, pengamat di belahan bumi selatan adalah terbalik relatif terhadap pengamat di belahan bumi utara dan ia menyebut berlawanan arah jarum jam gerak. Demikian juga, katanya bahwa gaya Coriolis bertindak ke kiri kecepatan di belahan bumi selatan. Ini adalah masalah sudut pandang. Dalam istilah yang digunakan oleh ahli meteorologi, gerakan ini anticyclonic di kedua belahan otak. The topan Istilah berasal dari siklon, badai dengan tekanan rendah di pusatnya tentang yang angin yang berlawanan arah jarum jam di utara belahan bumi dan searah jarum jam di belahan bumi selatan. Sistem anticyclonic memiliki tekanan tinggi di pusatnya dan angin beredar di arah yang berlawanan. The Alasan untuk perilaku ini akan menjadi jelas ketika kita membahas aliran geostropik. istilah Equivalent solem kontra dan cum-satunya yang kadang-kadang digunakan oleh ahli kelautan di tua makna sastra, masing-masing, melawan dan dengan arah gerak matahari seperti yang terlihat oleh pengamat menghadap khatulistiwa. Istilah-istilah ini terkait pada Gambar. 8.2. 8.3 geopotensial Dalam persiapan untuk pembahasan metode geostropik untuk menghitung arus kita harus memperkenalkan konsep geopotensial. Kuantitas aw = M GDZ adalah jumlah kerja yang dilakukan (= energi potensial diperoleh) dalam membesarkan M massa melalui dz jarak vertikal melawan gaya gravitasi (mengabaikan gesekan). Kami kemudian menentukan suatu besaran yang disebut geopotensial (Ö) sedemikian rupa sehingga perubahan dari geopotensial dO atas dz jarak vertikal diberikan oleh ÌÜÖ = dw = Mgdz (joule), atau dO = GDZ (joule kg "1 = M2S" 2) (potensial perubahan energi / satuan massa) = -. CCDP (dari persamaan (8.2)) Mengintegrasikan dari AEA untuk Z2 kami telah C2 C2 A2 Sekarang menulis = A35 0 p + <5 dari Bagian 2.23 kita mendapatkan O2 - * i = 0 ( z 2 - * i) = - aas.op dp - = -A













































Kuantitas (O2-Ö ÷) disebut jarak geopotensial antara tingkat
Z2 dan Zj di mana tekanan akan p2 dan pv Kuantitas pertama di sebelah kanan
> mendapatkan
ARUS TANPA GESEKAN 67
persamaan (8.5) disebut '' standar jarak geopotensial "(AOstd, fungsi
dari p saja) sedangkan yang kedua disebut "anomali geopotensial" (AO, fungsi
dari S, Tand p). Dalam ukuran, istilah kedua adalah dari urutan satu-seperseribu
pertama.
Pembaca diingatkan bahwa meskipun (O2-Ö ^ disebut geopotensial
"jarak" dalam océanographie jargon, itu benar-benar memiliki unit energi per unit
massa (JKG "1 atau M2S" 2) dan untuk g = 9.8ms " 2 dan <5z = lm, maka jangan
= 9,8 JKG "1. Untuk kenyamanan numerik, ahli kelautan di masa lalu telah
menggunakan unit geopotensial yang disebut "meter dinamis" sehingga 1 dyn m
= 10,0 JKG "1. Untuk menunjukkan bahwa ini Unit sedang digunakan, biasanya untuk menggunakan
simbol D untuk geopotensial Jarak geopotensial (D2 - Dl) kemudian.
numerik hampir sama dengan (z2 - zx) dalam meter, misalnya relatif terhadap permukaan laut:
satuan SI unit Mixed
di kedalaman geometris di laut = +100 m + 100 m
kemudian z2 = -100 m -100 m
tekanan akan menjadi sekitar p = + 1005 kPa + 100.5 DBar
dan jarak geopotensial
relatif terhadap permukaan O2 - O1 = - 980 J kg " D2 - UA = -. 98 dyn m
Hal ini karena penggunaannya dalam perhitungan geopotensial "jarak" bahwa tabel
sebagai fungsi dari 5, T dan p lebih umum daripada tabel p.
8.31 permukaan geopotensial dan isobarik permukaan
Permukaan yang gaya gravitasi, yaitu garis tegak lurus, di mana-mana
tegak lurus disebut permukaan geopotensial karena nilai
geopotensial harus sama di mana-mana di permukaan. Istilah "tingkat
permukaan "diambil untuk berarti hal yang sama. Contoh dari permukaan tersebut adalah
permukaan halus danau di mana tidak ada arus dan di mana tidak ada
gelombang, atau meja biliar diatur dengan benar. Alasan untuk menentukan "tidak ada
arus "akan dijelaskan pada bagian selanjutnya.
Sebuah permukaan isobarik adalah satu di mana tekanan di mana-mana sama. Di
danau stasioner di atas permukaan air akan menjadi isobarik permukaan p = 0
(tekanan atmosfer yang diasumsikan konstan dan diabaikan). Permukaan isobarik
untuk tekanan yang lebih tinggi akan lebih dalam danau dan akan geopotensial
(tingkat) permukaan selama danau masih.
permukaan isobarik harus level dalam keadaan stasioner. (Jangan bingung ini
"keadaan stasioner" ketika u = v = w = 0 dengan "steady state" ketika u, v dan w
mungkin non-nol tetapi tidak berubah dengan waktu, yaitu ketika du / dt = dv / dt = dw / dt
= 0, lihat Lampiran 1.) Misalkan untuk saat itu permukaan isobarik (putus-putus
garis pada Gambar. 8.3 (a)) yang cenderung ke permukaan tingkat (garis penuh pada Gambar. 8.3 (a)). The gaya tekanan pada partikel air A dari satuan massa akan adp / dn seperti yang ditunjukkan. (d / dn berarti gradien sepanjang normal, yaitu tegak lurus, ke permukaan dan dalam bidang kertas.) Selain itu, gravitasi bekerja pada partikel. Ini merupakan situasi yang tidak stabil karena dua kekuatan tidak bisa mengimbangi, karena mereka tidak benar-benar menentang, tetapi harus memiliki resultan ke kiri. Situasi ini ditunjukkan dalam lebih detail untuk partikel B Whe